130 GeV/c 2 < M H < 2 M Z H ZZ* l - l + l - l + con l = e, 2 M Z < M H < 600 GeV/c 2 H ZZ l - l + l - l + con l = e, Golden Decay mode

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    01-May-2015

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<ul><li> Slide 1 </li> <li> 130 GeV/c 2 &lt; M H &lt; 2 M Z H ZZ* l - l + l - l + con l = e, 2 M Z &lt; M H &lt; 600 GeV/c 2 H ZZ l - l + l - l + con l = e, Golden Decay mode </li> <li> Slide 2 </li> <li> Come dobbiamo tracciare i leptoni? Innanzi tutto essere capaci di tracciare con efficienza nell inner detector. La risoluzione in impluso influenza la risoluzione in massa Vogliamo ricostruire la Z con una larghezza di un paio di GeV Necessit di distinguere la carica dei muoni fino ad 1 TeV -&gt; (p)/p &lt; 10 % ad 1 TeV Constraint sul design dei detector </li> <li> Slide 3 </li> <li> 27 km around Large Hadron Collider </li> <li> Slide 4 </li> <li> Interazioni pp e pile up Interactions/s: Lum = 10 34 cm 2 s 1 = 10 7 mb 1 Hz inel (pp) = 70 mb Interaction Rate, R = 7 10 8 Hz Events / beam crossing: t = 25 ns = 2.5 10 8 s Interactions/crossing = 17.5 Not all proton bunches are full: Approximately 4 out of 5 are full Interactions/active crossings = 17.5 3564/2835 = 23 Normalmente ad ogni bunch crossing: 1)Uninterazione con candidato Higgs + 2)~20 extra (minimum bias) interazioni </li> <li> Slide 5 </li> <li> Interazioni pp e pile up e e All tracks with p T &gt; 1 GeV H ZZ* 2e2 </li> <li> Slide 6 </li> <li> Misura di impulso Intrinsecamente la risoluzione in impluso proporzionale allimpulso stesso ed inversamente proporzionale a BL 2 Gli allineamenti e le calibrazioni sono delle sistematiche su (x) e quindi il contributo alla risoluzione proporzionale a p </li> <li> Slide 7 </li> <li> Scattering multiplo </li> <li> Slide 8 </li> <li> ATLAS vs CMS Spettrometro in Aria + campo toroidale per avere risoluzione costante in eta Differenti tecnologie per linner Detector (pochi punti molto precisi e molti punti, 50, a precisione peggiore) Spettrometro in Ferro con campo solenoidale (pi compatto) Inner detector tutto in silicio (pochi punti altamente precisi) tracker calorimeter MS Toroid, B~0.5T solenoid, B~2T </li> <li> Slide 9 </li> <li> ATLAS Inner Detector ID inside 2T solenoid field Tracking based on many points Precision Tracking: Pixel detector (2-3 points) 5-25 cm Semiconductor Tracker SCT (4 points) 25 50 cm Continuous Tracking: ( for pattern recognition &amp; e id) Transition Radiation Tracker TRT (36 points ) 55-105cm ATLAS 46m Long, 22m Diameter, 7000 Ton Detector 2.3 m x 5.3 m Solenoid ~ 2 Tesla Field ~ 4 Tesla Toroid Field ATLAS </li> <li> Slide 10 </li> <li> Slide 11 </li> <li> CMS 22m Long, 15m Diameter, 14000 Ton Detector 13m x 6m Solenoid: 4 Tesla Field Tracking up to ~ 2.4 ECAL &amp; HCAL Inside solenoid Muon system in return yoke First muon chamber just after solenoid Extended lever arm for p t measurement CMS Tracker Inside 4T solenoid field Tracking rely on few measurement layers, each able to provide robust (clean) and precise coordinate determination Precision Tracking: Pixel detector (2-3 points) Silicon Strip Tracker (220 m 2 ) SST (10 14 points) 5.4 m Outer Barrel (TOB) Inner Barrel (TIB) End cap (TEC) Pixel 2,4 m Inner Disks (TID) volume 24.4 m 3 running temperature 10 0 C dry atmosphere for YEARS! CMS has chosen an all-silicon configuration </li> <li> Slide 12 </li> <li> Slide 13 </li> <li> Magnet System Layouts ATLAS 3 air-core (to minimize multiple scattering) superconducting toroids: 1 barrel (BT) + 2 End Caps toroids (ECT) track curvature in r-z plane. Radial Overlap of the BT and ECT fields (1&lt; &lt; 1.4) ensures the widest acceptance for single muons BT: | </li> <li> Slide 14 </li> <li> More than a single time-to-distance relation per wire relation per wire Need to measure accurately the coordinate in the non bending plane the non bending plane Field integral inhomogeneous in the tracking volume Need to take into account the differences in Need to take into account the differences in Lorentz angle for the calibration of the Lorentz angle for the calibration of the tracking chambers y(cm) x(cm) Field map in the ECT median plane: field line are separated of 0.1 Tm Field integral vs for radial tracks Magnetic field configuration </li> <li> Slide 15 </li> <li> CMS Central superconducting solenoid with saturated iron yoke ~ 14m long 3m radius B = 4T B ~ 1.8 T in the return yoke (1.5m of iron instrumented with the muon chambers), Bdl decreases with | inside the solenoid: Bdl= 12Tm (| &lt; 1.45) down to Bdl ~ 4Tm (| ) B/B~0.1-0.5% And in the yoke, where the spectrometer is located: Bdl ~3Tm outside solenoid down to Bdl ~ 0.6Tm (| ) B/B~1% is enough Field integral Favorable ratio length/radius and high field efficient detection up to | Large bending power benefits in resolution for tracking and triggering sharp threshold to keep Level 1 rates lower Measurements inside and outside solenoid Large amount of material in the spectrometer safe muon trigger and identification </li> <li> Slide 16 </li> <li> Contributi alla risoluzione dello spettrometro a muoni di ATLAS (p) = a + b p + c p 2 (p)/p = a/p + b + c p a termine dovuto alle fluttuazioni in energy loss (Code di Landau nel calorimetro) b termine di scattering multiplo (minore contributo a basso pt per la ricostruzione vettoriale dei punti) c termine intrinseco di risoluzione (+ allineamento) </li> <li> Slide 17 </li> <li> 2x4 MDT layers 2x3 MDT layers 2x3 MDT layers 2 RPC gaps 2 RPC gaps ATLAS: Tracking La disposizione dei tubi in multilayer su tre stazioni consente 1. di minimizzare la risoluzione dellapparato rispetto alla configurazione in cui tutti I punti sono equispaziati 2.Di ridurre limpatto del multiplo scattering sulla risoluzione a basso impulso perch consente la misura molto precisa degli angoli di uscita della traccia da ogni layer di tubi (misura vettoriale) </li> <li> Slide 18 </li> <li> Risoluzione ATLAS Inner Detector Muon spectrom. standalone Inner tracker stand alone Nell Inner Detector ho soprattutto il contributo proporzionale a p. Lo Spettrometro domina per muoni di impulso superiore a 100 GeV </li> <li> Slide 19 </li> <li> Risoluzione CMS Domina il tracciatore interno Contributo dello Spettrometro solo per lidentificazione e il trigger. Fino a 200 GeV </li> <li> Slide 20 </li> <li> ATLAS &amp; CMS Tracking Performances ATLAS ID CMS -System ATLAS -System ATLAS CMS Higgs New Physics </li> <li> Slide 21 </li> <li> CMS: I rivelatori per muoni Barrel 4 stations of Drift Tubes, interleaved with the iron of magnet yoke, each with 3 superlayers, 2 r- and 1 r-z (not in the 4-th station), of 4 layers of cells self-triggering and bunch-crossing Id. 6 double-gap RPC layers triggering and bunch-crossing Id. Endcaps 4 stations of CSC, each with 6 layers,interleaved with iron disk yoke self-triggering and bunch-crossing Id. 4 double-gap RPC layers triggering and bunch-crossing Id. </li> <li> Slide 22 </li> <li> CMS : DT Celle 42x13 mm 2, Ar(85%) CO 2 (15%) Campo E lineare (shaping con catodi e strip) 4 layer staggerati = 1 superlayer (SL) Auto-triggering con identificazione del BX, t ~ 4 ns Camera composta da 2 SL r- (coordinata bending) + 1SL r-Z Relazione x-t Spetto dei tempi di drift (time box) - Ottima linearit: v d ~costante - Per avere la massima risoluzione: x = f (t,, B wire, B norm ) parametrizzata con GARFIELD t (ns) x (cm) t (ns) </li> <li> Slide 23 </li> <li> 3 barrel layers r = 4.1 4.6 cm, 7.0 7.6 cm, 9.9 10.4 cm ~ 60 x 10 6 pixels 2 pairs of Forward/Backward disks Radial coverage 6 &lt; r &lt; 15 cm Average z position: 34.5 cm, 46.5 cm Later update to 3 pairs possible ( ~ 58.2 cm) Per Disk: ~3 x 10 6 pixels 3 high resolution space points for &lt; 2.2 Pixel size: 100 m x 150 m driven by FE chip Hit resolution: r- ~ 10-20 m (Lorentz angle 23 in 4 T field) r-z ~ 17 m Modules are the basic building elements 800 in the barrel + 315 in the endcaps The CMS Pixel Detector Occupancy is ~ 10 -4 Pixel seeding fastest starting point for track reconstruction despite the extremely high track density </li> <li> Slide 24 </li> <li> The CMS Silicon Strip Tracker Outer Barrel (TOB): 6 layers Thick sensors (500 m) Long strips Endcap (TEC): 9 Disk pairs r &lt; 60 cm thin sensors r &gt; 60 cm thick sensors Inner Barrel (TIB): 4 layers Thin sensors (320 m) Short strips 6 layers TOB 4 layers TIB 3 disks TID Radius ~ 110cm, Length ~ 270cm ~1.7 ~1.7 ~2.4 ~2.4 9 disks TEC Inner Disks (TID): 3 Disk pairs Thin sensors Black: total number of hits Green: double-sided hits Red: ds hits - thin detectors Blue: ds hits - thick detectors </li> <li> Slide 25 </li> <li> ATLAS : MDT Stima della relazione r(t) e del t 0 senza laiuto di rivelatori esterni r(t) e` funzione di molti parametri esterni Composizione del gas Temperatura Pressione Campo magnetico E` richiesta la autocalibrazione dei tubi ad intervalli regolari Lerrore sulla relazione r(t) deve essere 20 m x bias accettabile sulla determinazione della traccia Spetto dei tempi di drift Calibrazione Dati testbeam H8 Posizione dei fili misurata con tomografie a raggi x Risoluzione vs r MDTs (Monitored Drift Chambers) Gli elementi di base sono tubi a drift con un diametro di 3 cm ed una lunghezza variabile da 70 cm a 630 cm I tubi sono disposti in multilayer di 3 (4 per le stazioni interne) Risoluzione di singolo filo 80 m Risoluzione per stazione 50 m, 0.3mrad Miscela di Ar(93%) CO2(7%) a P=3bar per prevenire linvecchiamento Relazione r-t </li> <li> Slide 26 </li> <li> Transition Radiation Detector Alla separazione di 2 mezzi con costante dielettrica diversa si ha lemissione di radiazione Potenza irraggiata Frequenza di plasma alla separazione del mezzo (corrisponde a 20 eV circa) Numero di fotoni per emissione Spettro di energia (raggi X) Angolo di emissione Si usa lo Xeno (Z=54) per aumentare la sezione durto di effetto fotoelettrico (Z 4 ) </li> <li> Slide 27 </li> <li> ATLAS: TRT Microfibre di polietilene fra tubi a streamer </li> <li> Slide 28 </li> <li> Particle ID con il TRT di ATLAS </li> <li> Slide 29 </li> <li> Selezione del segnale H -&gt; 4 4 muoni con maggiore pt nellevento Almeno 2 con p t &gt; 20 GeV Una coppia + - deve avere una massa invariante fra m Z 15 GeV Laltra coppia deve avere una massa maggiore di una soglia che dipende dalla massa dellHiggs che cerchiamo (per m H = 130 GeV almeno 20 GeV) Isolamento dei muoni Poche tracce in un cono intorno ai muoni selezionati Piccoli depositi calorimetrici in un cono intorno ai muoni Taglio di accettanza in una finestra intorno alla massa invariante dei 4 muoni pari a 2 sigma intorno al picco </li> <li> Slide 30 </li> <li> Selezione del segnale H -&gt; 4e o 2e 2 4 elettroni con maggiore pt nellevento Depositi calorimetrici isolati e con una traccia che punto nel deposito Una coppia e + e - deve avere una massa invariante fra m Z 15 GeV Laltra coppia deve avere una massa maggiore di una soglia che dipende dalla massa dellHiggs che cerchiamo (per m H = 130 GeV almeno 20 GeV) Taglio di accettanza in una finestra intorno alla massa invariante dei 4 muoni pari a 2 sigma intorno al picco Nellanalisi mista (2e 2 )si richiedono gli stessi criteri di identificazione ed isolamento e si riducono le code negli spettri di massa invariante dovuti al cattivo accoppiamento (pairing) </li> <li> Slide 31 </li> <li> Slide 32 </li> <li> Slide 33 </li> <li> Significanza </li> <li> Slide 34 </li> <li> H 4l Full simulation I fondi principali sono : ZZ 4l, ZZ ll, Zbbar 4l+X, tt bar 4l+X Analisi con tagli in cascata su singole variabili (masse delle 2 Z e variabili di isolamento) Rete neurale con le 2 M Z e M H LO Altri sviluppi : 2 Reti neurali (o likelihood): una con le 2 M Z,PT H e le variabili angolari (solo se lHiggs ha spin zero e CP=+1), laltra con le variabili di isolamento Atlas </li> <li> Slide 35 </li> <li> Backup </li> <li> Slide 36 </li> <li> The ATLAS Pixel Detector 3 barrel layers* r = 5.05 cm (B-layer), 9.85 cm, 12.25 cm 3 pairs of Forward/Backward disks r= 49.5 cm, 60.0 cm, 65.0 cm ~ 2% of tracks with less than 3 hits Fully insertable detector Pixel size: 50 m x 300 m (B layer) &amp; 50 m x 400 m ~ 2.0 m 2 of sensitive area with 8 x 10 7 ch Hit resolution: r- ~ 12 m r-z ~ 60 m Modules are the basic building elements 1456 in the barrel + 288 in the endcaps Active area 16.4 mm x 60.8 mm Sensitive area read out by 16 FE chips each serving a 18 columns x 160 row pixel matrix * Several changes from TDR </li> <li> Slide 37 </li> <li> The ATLAS SCT Detector 5.6 m 1.53 m 1.04 m Barrel: 4 layers pitch ~ 80 m radii: 284 335 427 498 mm 2112 modules, with 2 detectors per side, read out in the middle Endcap: 9 wheel pairs pitch 70 - 80 m 3 types of modules Inner (400) Middle (640 incl. 80 shorter) Outer (936) All detectors are double-sided (40 mrad stereo angle) 4088 modules 61 m 2 of silicon 6.3 x 10 6 channels Hit resolution: r- ~ 16 m r-z ~ 580 m </li> <li> Slide 38 </li> <li> ATLAS: Allineamento Sistema ottico di monitoraggio (RASNIK) consente di correggere la sagitta dei tubi con quelle dei fili entro 100 m di correggere deformazioni della camere derivanti da gradienti termici e stress meccanici Deformazioni delle camere Sistema di allineamento RASNIK ottico proiettivo e assiale per controllare lallineamento relativo di tripletti di camere. Spostamenti relativi controllati entro 30 m Tests del sistema di allineamento ad H8: movimenti controllati delle camere correzione usando le informazione del sistema ottico Pos. nominale rot. 6mrad rot. 8mrad sagitta allineamento ~valore medio larghezza: scattering multiplo Pos. nominale rot. 6mrad rot. 8mrad Allineamento: run speciali con toroide OFF e solenoide ON campione di tracce rettilinee di momento misurato in ID (p T &gt;10GeV) consente di calibrare I sensori ottici rapidamente entro ~20 m </li> <li> Slide 39 </li> <li> CMS: RPC RPC a doppio gap 90% freon/5% isobutano 6 layer barrel, 4 layer endcaps Partecipano alla ricostruzione HLT/offline CMS: CSC (r)(r) 4 stazioni, 6 layer/camera 9.5 mm gap, Ar(30%)/CO 2 (50%)/CF 4 (20%) Coordinata (bending): interpolazione carica su 3 strip adiacenti, ~100-240 m Coordinata r: lettura gruppi di 5-16 fili, ~5mm </li> <li> Slide 40 </li> <li> ATLAS : RPC su entrambi i lati delle camere MDT nelle stazioni middle e sopra o sotto le stazioni MDT esterne. Alta efficienza e risoluzione temporale (~1ns) per il trigger Risoluzione di </li></ul>